Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

У этого термина существуют и другие значения, см. .

Лазер (лаборатория ). Лазерное излучение с длинами волн (снизу вверх): 405, 445, 520, 532, 635 и 660 нм.

Ла́зерlaser, от light amplification by stimulated emission of radiation «усиление посредством »), или опти́ческий ква́нтовый генера́тор — это устройство, преобразующее (, , , и др.) в энергию , , и узконаправленного потока излучения.

Физической основой работы лазера служит явление . Излучение лазера может быть непрерывным, с постоянной , или , достигающим предельно больших пиковых мощностей. В некоторых схемах рабочий элемент лазера используется в качестве оптического усилителя для излучения от другого источника. Существует большое количество видов лазеров, использующих в качестве рабочей среды все . Некоторые типы лазеров, например, или полихроматические , могут генерировать целый набор частот ( оптического резонатора) в широком спектральном диапазоне. Габариты лазеров разнятся от микроскопических для ряда до размеров футбольного поля для некоторых лазеров на стекле. Уникальные свойства излучения лазеров позволили использовать их в различных отраслях и , а также в , начиная с чтения и записи и заканчивая исследованиями в области .

Содержание

Основная статья:

  • : предсказывает существование явления  — физической основы работы любого лазера.
  • Строгое теоретическое обоснование в рамках это явление получило в работах в — гг.
  • : экспериментальное подтверждение и существования вынужденного излучения.
  • В г. и была предсказана возможность использования вынужденного излучения среды с для усиления .
  • : ( ) предлагает метод среды для создания в ней инверсной населённости. Реализован на практике в , Кастлером и Винтером. До создания квантового генератора оставался один шаг: ввести в среду , то есть поместить эту среду в .
  • : первый генератор — на (, и  — ). Роль обратной связи играл , размеры которого были порядка 12,6 мм (, излучаемой при переходе аммиака с возбуждённого колебательного на основной). Для усиления электромагнитного излучения необходимо было создать объёмный резонатор, размеры которого были бы порядка . Из-за связанных с этим технологических трудностей многие учёные в то время считали, что создать генератор видимого излучения невозможно.
  • : 16 мая продемонстрировал работу первого оптического квантового генератора — лазера. В качестве активной среды использовался кристалл ( Al2O3 с небольшой примесью Cr), а вместо объёмного резонатора служил , образованный серебряными зеркальными покрытиями, нанесёнными на торцы кристалла. Этот лазер работал в импульсном режиме на длине волны 694,3 . В декабре того же года был создан , излучающий в непрерывном режиме (, , Д. Хэрриот). Изначально лазер работал в , затем был модифицирован для излучения видимого красного света с длиной волны 632,8 нм.
  • Физика лазеров и по сей день интенсивно развивается. С момента изобретения лазера почти каждый год появлялись всё новые его виды, приспособленные для различных целей. В г. был создан лазер на стекле, а в течение следующих пяти лет были разработаны , , лазеры на , . В г. и ( г.) разработали теорию , на основе которых были созданы многие лазеры.

Физической основой работы лазера служит явление . Суть явления состоит в том, что возбуждённый (или другая ) способен излучить под действием другого фотона без его поглощения, если последнего равняется разности энергий атома до и после излучения. При этом излучённый фотон фотону, вызвавшему излучение (является его «точной копией»). Таким образом происходит усиление . Этим явление отличается от , в котором излучаемые фотоны имеют случайные направления распространения, и .

. Светящаяся область в центре — это не лазерный луч, а свечение в газе, возникающее подобно тому, как это происходит в . Собственно лазерный луч проецируется на экран справа в виде красной точки.

того, что случайный фотон вызовет индуцированное излучение возбуждённого атома, в точности равняется вероятности поглощения этого фотона атомом, находящимся в невозбуждённом состоянии. Поэтому для усиления света необходимо, чтобы возбуждённых атомов в среде было больше, чем невозбуждённых (так называемая ). В состоянии это условие не выполняется, поэтому используются различные системы лазера (, , и др.).

Первоисточником генерации является процесс спонтанного излучения, поэтому для обеспечения преемственности поколений фотонов необходимо существование , за счёт которой излучённые фотоны вызывают последующие акты индуцированного излучения. Для этого активная среда лазера помещается в . В простейшем случае он представляет собой два , одно из которых полупрозрачное — через него луч лазера частично выходит из резонатора. Отражаясь от зеркал, пучок излучения многократно проходит по резонатору, вызывая в нём индуцированные переходы. Излучение может быть как непрерывным, так и импульсным. При этом, используя различные приборы (вращающиеся , и др.) для быстрого выключения и включения обратной связи и уменьшения тем самым периода импульсов, возможно создать условия для генерации излучения очень большой мощности (так называемые ). Этот режим работы лазера называют режимом модулированной .

Генерируемое лазером излучение является (одной или дискретного набора ), поскольку вероятность излучения фотона определённой длины волны больше, чем близко расположенной, связанной с уширением спектральной линии, а, соответственно, и вероятность индуцированных переходов на этой тоже имеет максимум. Поэтому постепенно в процессе генерации фотоны данной длины волны будут доминировать над всеми остальными фотонами. Кроме этого, из-за особого расположения зеркал, в лазерном луче сохраняются лишь те фотоны, которые распространяются в направлении, параллельном резонатора на небольшом расстоянии от неё, остальные фотоны быстро покидают объём резонатора. Таким образом, луч лазера имеет очень малый угол расходимости. Наконец, луч лазера имеет строго определённую . Для этого в резонатор вводят различные , например, ими могут служить плоские стеклянные пластинки, установленные под к направлению распространения луча лазера.

Основная статья:

На схеме обозначены: 1 — активная среда; 2 — энергия накачки лазера; 3 — непрозрачное ; 4 — полупрозрачное зеркало; 5 — лазерный луч.

Все лазеры состоят из трёх основных частей:

  • активной (рабочей) среды;
  • системы накачки (источник энергии);
  • оптического резонатора (может отсутствовать, если лазер работает в режиме усилителя).

Каждая из них обеспечивает для работы лазера выполнение своих определённых функций.

Активная среда[ | ]

Основная статья:

См. также:

В настоящее время в качестве рабочей среды лазера используются различные : , , , . В обычном состоянии число атомов, находящихся на возбуждённых энергетических уровнях, определяется :

N = N 0 exp ⁡ ( − E / k T ) , {\displaystyle N=N_{0}\exp(-E/kT),} {\displaystyle N=N_{0}\exp(-E/kT),}

здесь N — число атомов, находящихся в возбуждённом состоянии с энергией E, N0 — число атомов, находящихся в основном состоянии (энергия равна нулю), k — , T — среды. Иными словами, таких атомов, находящихся в возбужденном состоянии, меньше, чем в основном, поэтому вероятность того, что , распространяясь по среде, вызовет вынужденное излучение, также мала по сравнению с вероятностью его поглощения. Поэтому , проходя по веществу, расходует свою энергию на возбуждение атомов. излучения при этом падает по :

I l = I 0 exp ⁡ ( − a 1 l ) , {\displaystyle I_{l}=I_{0}\exp(-a_{1}l),} {\displaystyle I_{l}=I_{0}\exp(-a_{1}l),}

здесь I0 — начальная интенсивность, Il — интенсивность излучения, прошедшего расстояние l в веществе, a1 — вещества. Поскольку зависимость , излучение очень быстро поглощается.

В том случае, когда число возбуждённых атомов больше, чем невозбуждённых (то есть в состоянии инверсии населённостей), ситуация прямо противоположна. Акты вынужденного излучения преобладают над поглощением, и излучение усиливается по закону:

I l = I 0 exp ⁡ ( a 2 l ) , {\displaystyle I_{l}=I_{0}\exp(a_{2}l),} {\displaystyle I_{l}=I_{0}\exp(a_{2}l),}

где a2 — коэффициент квантового усиления. В реальных лазерах усиление происходит до тех пор, пока величина поступающей за счёт вынужденного излучения энергии не станет равной величине энергии, теряемой в резонаторе. Эти потери связаны с метастабильного уровня рабочего вещества, после чего энергия накачки идёт только на его разогрев, а также с наличием множества других факторов (рассеяние на неоднородностях среды, поглощение , неидеальность отражающих зеркал, полезное и нежелательное излучение в окружающую среду и пр.).

Система накачки[ | ]

Основная статья:

Для создания инверсной населённости среды лазера используются различные механизмы. В она осуществляется за счёт облучения мощными , сфокусированным излучением (так называемая оптическая накачка) и излучением других лазеров (в частности, полупроводниковых). При этом возможна работа только в импульсном или импульсно-периодическом режиме, поскольку требуются очень большие накачки, вызывающие при длительном воздействии сильный разогрев и разрушение стержня рабочего вещества. В газовых и жидкостных лазерах (см. , ) используется накачка . Такие лазеры работают в непрерывном режиме. Накачка происходит посредством протекания в их активной среде . При этом инверсия населённостей возникает либо непосредственно у продуктов реакции, либо у специально введённых примесей с подходящей структурой энергетических уровней. Накачка происходит под действием сильного прямого через , а также пучком . Существуют и другие методы накачки (газодинамические, заключающиеся в резком охлаждении предварительно нагретых ; , частный случай химической накачки и др.).

На рисунке: а — трёхуровневая и б — четырёхуровневая схемы накачки активной среды лазера.

Классическая трёхуровневая система накачки рабочей среды используется, например, в рубиновом лазере. представляет собой Al2O3, небольшим количеством Cr3+, которые и являются источником лазерного излучения. Из-за влияния корунда внешний энергетический уровень хрома E2 расщеплён (см. ). Именно это делает возможным использование немонохроматического излучения в качестве накачки. При этом атом переходит из основного состояния с энергией E0 в возбуждённое с энергией около E2. В этом состоянии атом может находиться сравнительно недолго (порядка 10−8 с), почти сразу происходит безызлучательный переход на уровень E1, на котором атом может находиться значительно дольше (до 10−3 с), это так называемый . Возникает возможность осуществления индуцированного излучения под воздействием других случайных фотонов. Как только атомов, находящихся в метастабильном состоянии становится больше, чем в основном, начинается процесс генерации.

Следует отметить, что создать инверсию населённостей атомов хрома Cr с помощью накачки непосредственно с уровня E0 на уровень E1 нельзя. Это связано с тем, что если поглощение и вынужденное излучение происходят между двумя уровнями, то оба эти процесса протекают с одинаковой скоростью. Поэтому в данном случае накачка может лишь уравнять населённости двух уровней, чего недостаточно для возникновения генерации.

В некоторых лазерах, например в неодимовом, генерация излучения в котором происходит на ионах Nd3+, используется четырёхуровневая схема накачки. Здесь между метастабильным E2 и основным уровнем E0 имеется промежуточный — рабочий уровень E1. Вынужденное излучение происходит при переходе атома между уровнями E2 и E1. Преимущество этой схемы заключается в том, что в данном случае легко выполнить условие инверсной населенности, так как время жизни верхнего рабочего уровня (E2) на несколько порядков больше времени жизни нижнего уровня (E1). Это значительно снижает требования к источнику накачки. Кроме того, подобная схема позволяет создавать мощные лазеры, работающие в непрерывном режиме, что очень важно для некоторых применений. Однако подобные лазеры обладают существенным недостатком в виде низкого квантового КПД, которое определяется как отношение энергии излученного фотона к энергии поглощенного фотона накачки (ηквантовое = hνизлучения/hνнакачки)

Оптический резонатор[ | ]

Основная статья:

Зеркала лазера не только обеспечивают существование положительной обратной связи, но и работают как резонатор, поддерживая одни генерируемые лазером , соответствующие данного резонатора, и подавляя другие. Если на L резонатора укладывается целое число полуволн n:

2 L = n λ , {\displaystyle 2L=n\lambda ,} {\displaystyle 2L=n\lambda ,}

то такие волны, проходя по резонатору, не меняют своей фазы и вследствие усиливают друг друга. Все остальные волны с близко расположенными частотами постепенно гасят друг друга. Таким образом, спектр оптического резонатора определяется соотношением:

ν n = c 2 L n , {\displaystyle \nu _{n}={\frac {c}{2L}}n,} \nu _{n}={\frac {c}{2L}}n,

здесь c — . Интервалы между соседними частотами резонатора одинаковы и равны:

△ ν r = c 2 L . {\displaystyle \vartriangle \nu _{r}={\frac {c}{2L}}.} \vartriangle \nu _{r}={\frac {c}{2L}}.

Линии в в силу различных причин (, внешние и поля, эффекты и др.) всегда имеют конечную ширину △ ν l {\displaystyle \vartriangle \nu _{l}} \vartriangle \nu _{l}. Поэтому могут возникать ситуации, когда на ширину (в лазерной технике применяется термин «полоса усиления») укладывается несколько собственных частот резонатора. В этом случае излучение лазера будет многомодовым. Синхронизация этих мод позволяет добиться того, чтобы излучение представляло собой последовательность коротких и мощных импульсов. Если же △ ν l < △ ν r {\displaystyle \vartriangle \nu _{l}<\vartriangle \nu _{r}} \vartriangle \nu _{l}<\vartriangle \nu _{r}, то в излучении лазера будет присутствовать только одна частота, в данном случае резонансные свойства системы зеркал слабо выражены на фоне резонансных свойств спектральной линии.

При более строгом расчёте необходимо учитывать, что усиливаются волны, распространяющиеся не только параллельно оптической оси резонатора, но и под малым углом φ {\displaystyle \varphi } \varphi к ней. Условие усиления тогда принимает вид:

2 L cos ⁡ φ = n λ . {\displaystyle 2L\cos \varphi =n\lambda .} {\displaystyle 2L\cos \varphi =n\lambda .}

Это приводит к тому, что пучка лучей лазера различна в разных точках , перпендикулярной этому пучку. Здесь наблюдается система светлых пятен, разделённых тёмными узловыми линиями. Для устранения этих нежелательных эффектов используют различные , рассеивающие нити, а также применяют различные схемы оптических резонаторов.

Основная статья:

  • на ( и стёкла). В качестве обычно используются или ионы группы Fe. Накачка оптическая и от , осуществляется по трёх- или четырёхуровневой схеме. Современные твердотельные лазеры способны работать в импульсном, непрерывным и квазинепрерывном режимах.
  • . Формально также являются твердотельными, но традиционно выделяются в отдельную группу, поскольку имеют иной механизм накачки (инжекция избыточных через или , в сильном поле, бомбардировка быстрыми ), а квантовые переходы происходят между разрешёнными , а не между дискретными . Полупроводниковые лазеры — наиболее употребительный в быту вид лазеров. Кроме этого, применяются в , в системах накачки других лазеров, а также в (см. ).
  • . Тип лазеров, использующий в качестве активной среды флюоресцирующих с образованием широких . Лазерные переходы осуществляются между различными колебательными подуровнями первого возбуждённого и основного электронных состояний. Накачка оптическая, могут работать в непрерывном и импульсном режимах. Основной особенностью является возможность перестройки длины волны излучения в широком диапазоне. Применяются в спектроскопических исследованиях.
  •  — лазеры, активной средой которых является смесь и . Отличаются высокой мощностью, монохроматичностью, а также узкой направленностью излучения. Работают в непрерывном и импульсном режимах. В зависимости от системы накачки газовые лазеры разделяют на газоразрядные лазеры, газовые лазеры с оптическим возбуждением и возбуждением заряженными частицами (например, , в начале 80-х проводились испытания систем противоракетной обороны на их основе, однако без особого успеха), и лазеры. По типу лазерных переходов различают газовые лазеры на атомных переходах, ионные лазеры, молекулярные лазеры на электронных, колебательных и вращательных переходах молекул и .
  •  — газовые лазеры с тепловой накачкой, инверсия населённостей в которых создаётся между возбуждёнными колебательно-вращательными уровнями гетероядерных молекул путём движущейся с высокой газовой смеси (чаще N2+CO2+He или N2+CO2+Н2О, рабочее вещество — ).
  •  — разновидность газовых лазеров, работающих на энергетических переходах ( , а также их ), способных существовать лишь некоторое время в возбуждённом состоянии. Накачка осуществляется пропусканием через газовую смесь пучка электронов, под действием которых атомы переходят в возбуждённое состояние с образованием эксимеров, фактически представляющих собой среду с . Эксимерные лазеры отличаются высокими энергетическими характеристикам, малым разбросом длины волны генерации и возможности её плавной перестройки в широком диапазоне.
  •  — разновидность лазеров, источником энергии для которых служат между компонентами рабочей среды (смеси газов). Лазерные переходы происходят между возбуждёнными колебательно-вращательными и основными уровнями составных молекул продуктов реакции. Для осуществления химических реакций в среде необходимо постоянное присутствие , для чего используются различные способы воздействия на молекулы для их диссоциации. Отличаются широким спектром генерации в ближней , большой мощностью непрерывного и импульсного излучения.
  •  — лазеры, активной средой которых является поток свободных , колеблющихся во внешнем (за счёт чего осуществляется излучение) и распространяющихся с скоростью в направлении излучения. Основной особенностью является возможность плавной широкодиапазонной перестройки частоты генерации. Различают и , накачка первых осуществляется в пространственно-периодическом статическом поле , вторых — мощным полем электромагнитной волны. Существуют также лазеры на циклотронном резонансе и , основанные на тормозном излучении электронов, а также , использующие эффект и . Поскольку каждый электрон излучает до 108 фотонов, лазеры на свободных электронах являются, по сути, классическими приборами и описываются законами .
  • − полупроводниковые лазеры, которые излучают в среднем и дальнем . В отличие от обычных полупроводниковых лазеров, которые излучают посредством вынужденных переходов между разрешенными и уровнями, разделенными , излучение квантовых каскадных лазеров возникает при переходе электронов между слоями полупроводника и состоит из двух типов лучей, причем вторичный луч обладает весьма необычными свойствами и не требует больших затрат энергии.
  •  — лазер, которого построен на базе , внутри которого полностью или частично генерируется излучение. При полностью волоконной реализации такой лазер называется цельноволоконным, при комбинированном использовании волоконных и других элементов в конструкции лазера он называется волоконно-дискретным или гибридным.
  • (VCSEL) — «Поверхностно-излучающий лазер с вертикальным резонатором» — разновидность диодного полупроводникового лазера, излучающего свет в направлении, перпендикулярном поверхности кристалла, в отличие от обычных лазерных диодов, излучающих в плоскости, параллельной поверхности пластин.
  • Другие виды лазеров, развитие принципов которых на данный момент является приоритетной задачей исследований (, и др.).

Основная статья:

Лазерное сопровождение музыкальных представлений ()

С момента своего изобретения лазеры зарекомендовали себя как «готовые решения ещё неизвестных проблем». В силу уникальных свойств излучения лазеров, они широко применяются во многих отраслях и , а также в (проигрыватели , , считыватели , и пр.). Легко достижимая высокая плотность энергии излучения позволяет производить локальную термическую обработку и связанную с ней механическую обработку (, , , ). Точный контроль зоны нагрева позволяет сваривать материалы, которые невозможно сварить обычными способами (к примеру, и ). Луч лазера может быть сфокусирован в точку диаметром порядка , что позволяет использовать его в для прецизионной механической обработки материалов (резка полупроводниковых кристаллов, сверление особо тонких отверстий в ). Широкое применение получила также лазерная и изделий из различных материалов (в том числе объёмная гравировка прозрачных материалов). Лазеры используются для получения поверхностных покрытий материалов (лазерное , лазерная , ) с целью повышения их . При лазерной обработке материалов на них не оказывается воздействие, зона нагрева мала, поэтому возникают лишь незначительные термические . Кроме того, весь технологический процесс может быть полностью автоматизирован. Лазерная обработка потому характеризуется высокой точностью и производительностью.

Лазеры применяются в для создания самих голограмм и получения голографического объёмного изображения. Некоторые лазеры, например, , способны генерировать практически любой длины волны, при этом импульсы излучения могут достигать 10−16 с, и, следовательно, огромных (так называемые ). Эти свойства используются в , а также при изучении . С использованием лазера удалось измерить расстояние до Луны с точностью до нескольких сантиметров. космических объектов уточнила значения ряда фундаментальных астрономических постоянных и способствовала уточнению параметров , расширила представления о строении и поверхности планет . В астрономических , снабжённых коррекции атмосферных искажений, лазер применяют для создания искусственных опорных звезд в верхних слоях атмосферы.

Применение лазеров в метрологии и измерительной технике не ограничивается измерением расстояний. Лазеры находят здесь разнообразнейшее применение: для измерения времени, давления, температуры, скорости потоков жидкостей и газов, угловой скорости (), концентрации веществ, оптической плотности, разнообразных оптических параметров и характеристик, в виброметрии и др.

Сверхкороткие импульсы лазерного излучения используются в для запуска и анализа . Здесь лазерное излучение позволяет обеспечить точную локализацию, дозированность, абсолютную стерильность и высокую скорость ввода энергии в систему. В настоящее время разрабатываются различные системы лазерного охлаждения, рассматриваются возможности осуществления с помощью лазеров . Лазеры используются и в военных целях, например, в качестве средств наведения и . Рассматриваются варианты создания на основе мощных лазеров боевых систем защиты воздушного, морского и наземного базирования.

В медицине лазеры применяются как , используются при лечении заболеваний (, , и др.). Широкое применение получили также в (лазерная , лечение сосудистых и пигментных дефектов кожи, лазерный , удаление и ).

В настоящее время бурно развивается так называемая лазерная связь. Известно, что чем выше , тем больше его . Поэтому стремится переходить на всё более короткие длины волн. Длина в среднем на шесть порядков меньше длины волны , поэтому посредством лазерного излучения возможна передача гораздо большего объёма . Лазерная связь осуществляется как по открытым, так и по закрытым световодным структурам, например, по . Свет за счёт явления может распространяться по нему на большие расстояния, практически не ослабевая.

Для изучения взаимодействия лазерного излучения с веществом и получения управляемого термоядерного синтеза строят , мощность которых может превосходить 1 ПВт.

Основная статья:

Любой, даже маломощный лазер, представляет опасность для зрения человека. Лазер часто применяется в быту, на концертах, музыкальных мероприятиях. Зафиксировано множество случаев получения ожогов глаза, что приводило к временной или полной слепоте.

  • В Одесская киностудия выпустила (Режиссёр: Марк Толмачев, сценарист: Игорь Неверов, оператор: Фёдор Сильченко) — о начале лазерной эры в медицине, а именно в . Действие картины происходит в стенах научного . Прообразом главного героя, врача Андрея Тарана, послужил , который впервые в мире в 1963 году применил лазерное излучение для коагуляции сетчатки.
  • В киностудией «» выпущен научно-популярный фильм «Конструкторы лучей», (режиссёр — А.Слободской, оператор ). Фильм посвящён исследованиям в области лазеров во главе с академиком .
  • Тайны забытых побед. Повелители луча . Документальный фильм. Режиссёр Алексей Вахрушев. Текст читает Василий Лановой. ЗАО «Интеллект»
  1. Ельяшевич М. А.  // под. ред. . — М.: , 1998. — Т. 5. — С. 497.
  2. С. Транковский. . Krugosvet.ru. Проверено 28 июля 2009. 24 августа 2011 года.
  3. (1927). "The Quantum Theory of the Emission and Absorption of Radiation". 114: 243–265.   (англ.)
  4. Алексей Левин. . Popmech.ru (1 июня 2006). Проверено 28 июля 2009. 24 августа 2011 года.
  5. Ivar Waller.  (англ.). Elsevier Publishing Company (1972). Проверено 20 июля 2009. 24 августа 2011 года.
  6. François Balembois et Sébastien Forget.  (англ.). Optics4Engineers. Проверено 11 декабря 2013.
  7. (1960). «Stimulated optical radiation in ruby». Nature 187 (4736): 493–494. :.
  8. Общий курс физики. Оптика. — М.: , 1985. — Т. 4. — С. 704-706. — 735 с.
  9. А. Н. Ораевский Лазер // под. ред. М. Е. Жаботинского Квантовая электроника. Маленькая энциклопедия. — М.: , 1969. — С. 89-118.
  10. , Р. Лейтон, М. Сэндс. 3 - излучение, волны, кванты; 4 - кинетика, теплота, звук // . — 3-е изд. — М.: Мир, 1976. — Т. 1. — С. 311-315. — 496 с.
  11. (1916). «Strahlungs-emission und -absorption nach der Quantentheorie». Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft 18: 318.  (нем.)
  12. А. Н. Ораевский  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 2.
  13. François Balembois et Sébastien Forget.  (англ.)  (недоступная ссылка — ). Prn1.univ-lemans.fr. Проверено 30 июля 2009. 6 июня 2008 года.
  14. Редкин Ю. Н. Часть 5. Физика атома, твёрдого тела и атомного ядра // Курс общей физики. — Киров: ВятГГУ, 2006. — С. 57. — 152 с.
  15. ↑ Общий курс физики. — Издание 2-е. — М.: , 1985. — Т. IV. Оптика. — С. 714-721. — 735 с.
  16. ↑ Общий курс физики. — Издание 2-е. — М.: , 1985. — Т. IV. Оптика. — С. 703-714. — 735 с.
  17. М. Е. Жаботинский Лазер (оптический квантовый генератор) // под. ред. Физический энциклопедический словарь. — М.: , 1984. — С. 337-340.
  18. И. А. Щербаков  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 5.
  19.   // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 3.
  20. François Balembois et Sébastien Forget.  (англ.)  (недоступная ссылка — ). Prn1.univ-lemans.fr. Проверено 28 июля 2009. 6 июня 2008 года.
  21. Общий курс физики. Электричество. — М.: , 1985. — Т. 3. — С. 624-627. — 713 с.
  22. François Balembois et Sébastien Forget.  (англ.)  (недоступная ссылка — ). Prn1.univ-lemans.fr. Проверено 31 июля 2009. 6 июня 2008 года.
  23. В. П. Быков  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 3.
  24. Елисеев П. Г.  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 4.
  25. А. Н. Рубинов  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 2.
  26.   // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 2.
  27. Hecht, Jeff (May 2008). «The history of the x-ray laser». Optics and Photonics News (Optical Society of America) 19 (5): 26–33.  (англ.)
  28.  (англ.) (pdf). United States Department of Energy. Проверено 16 августа 2009. 24 августа 2011 года.
  29. Г. Г. Петраш  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 1.
  30. А. С. Бирюков  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 1.
  31. А. В. Елецкий  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 5.
  32. А. В. Елецкий  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 5.
  33. В. Л. Братман, Н. С. Гинзбург  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 2.
  34. Faist, Jerome; Federico Capasso, Deborah L. Sivco, Carlo Sirtori, Albert L. Hutchinson, and Alfred Y. Cho (April 1994). «» (abstract). Science 264 (5158): 553–556. :. . Проверено 2007-02-18.  (англ.)
  35. Kazarinov, R.F; Suris, R.A. (April 1971). «Possibility of amplification of electromagnetic waves in a semiconductor with a superlattice». Fizika i Tekhnika Poluprovodnikov 5 (4): 797–800.  (англ.)
  36. А. В. Андреев  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 4.
  37. А. В. Андреев  // под. ред. . — М.: , 1988. — Т. 1.
  38. Charles H. Townes. The first laser // . — University of Chicago Press, 2003. — С. 107–112. — .  (англ.)
  39. . Laser-reserv.ru. Проверено 6 августа 2009. 24 августа 2011 года.
  40. А. Найдёнов. . I-laser.ru (24 января 2008). Проверено 7 августа 2009. 24 января 2012 года.
  41. Н. В. Карлов Лазерная химия // под. ред. Физический энциклопедический словарь. — М.: , 1984. — С. 340-341.
  42. . Институт спектроскопии РАН. Проверено 6 августа 2009. 24 августа 2011 года.
  43. В. Саков. . 3dnews.ru (21 марта 2009). Проверено 7 августа 2009.
  44. Pae, Peter Northrop Advance Brings Era Of The Laser Gun Closer (англ.) // . — 2009-03-19. — P. B2.
  45. . Medlaser.ru. Проверено 7 августа 2009. 24 августа 2011 года.
  46. А. В. Иевский, М. Ф. Стельмах  // под. ред. . — М.: , 1977.
  • Тарасов Л. В. . — М.: Радио и связь, 1981. — 440 с.
  • Кондиленко И. И., Коротков П. А., Хижняк А. И. . — Киев: Вища школа, 1984. — 232 с.
  • Звелто О. . — М.: Мир, 1990. — 559 с. — .
  • Бруннер В. Справочник по лазерной технике: Пер. с нем. — М.: Энергоатомиздат, 1991. — 544 с. — .
  • Квантовая электроника. Маленькая энциклопедия под. ред. М. Е. Жаботинского. — М.: , 1969. — 500 с.
  • Тарасов Л. В. . — М.: , 1985. — Т. 42. — 176 с. — (Библиотечка "Квант").
  • Оптические квантовые генераторы: Учебное пособие к спецкурсу. — Петрозаводск, 1991.
  • William T. Silfvast. Laser Fundamentals. — New York: Cambridge University Press, 1996. — .  (англ.)
  •  (рус.) // . — 2011. — Т. 181.

Источник: https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9B%D0%B0%D0%B7%D0%B5%D1%80


Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками

Схемы частотомеров своими руками